NanoTweezer顯微鏡升級(jí)為納米顆粒操縱及表面分析系統(tǒng)
NanoTweezer新型納米光鑷轉(zhuǎn)換裝置,是個(gè)顯微鏡附上裝置。該裝置使研究人員使用現(xiàn)有顯微鏡能夠捕獲、操縱納米級(jí)微粒。
NanoTweezer系統(tǒng)采用以芯片為基礎(chǔ)的光子共振捕獲技術(shù)與微流體**結(jié)合的,可以實(shí)現(xiàn)多種應(yīng)用,如操作遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于傳統(tǒng)的光學(xué)鑷子的樣品,并保持粒子結(jié)構(gòu)不被破壞;實(shí)行新類型的試驗(yàn)和分析;避免表面化學(xué);創(chuàng)造新的納米結(jié)構(gòu);保留了生物分子方面的基礎(chǔ)上,改變了背景的解決方案;捕獲單一的**,并觀察它的分裂等。
配備強(qiáng)大的光學(xué)捕獲系統(tǒng)和納米表面分析系統(tǒng),可以在5分鐘內(nèi)將顯微鏡變成納米操縱及表面分析工具,進(jìn)行不同細(xì)胞、病毒、核酸、金屬納米粒子、碳納米管、蛋白的捕獲及其表面分析。
NanoTweezer系統(tǒng)采用以芯片為基礎(chǔ)的光子共振捕獲技術(shù)與微流體**結(jié)合的,可以實(shí)現(xiàn)多種應(yīng)用,如操作遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于傳統(tǒng)的光學(xué)鑷子的樣品,并保持粒子結(jié)構(gòu)不被破壞;實(shí)行新類型的試驗(yàn)和分析;避免表面化學(xué);創(chuàng)造新的納米結(jié)構(gòu);保留了生物分子方面的基礎(chǔ)上,改變了背景的解決方案;捕獲單一的**,并觀察它的分裂等。
NanoTweezer系統(tǒng)將用戶的臺(tái)式儀器和**的光學(xué)諧振nanotweezer芯片技術(shù)相結(jié)合。特殊設(shè)計(jì)的顯微
鏡載能夠直接將芯片與現(xiàn)有的顯微鏡設(shè)備連接。
NanoTweezer系統(tǒng)規(guī)格:
新一代納米激光光鑷系統(tǒng),采用新型集成光學(xué)技術(shù),能對(duì)納米至微米級(jí)的粒子輕松操作和捕獲。
系統(tǒng)主要包括:
光波導(dǎo)芯片、1064nm激光器、控制系統(tǒng)與顯微流動(dòng)池等。
技術(shù)參數(shù)如下:
1、系統(tǒng)聯(lián)機(jī)能力:
1.1 能與科研級(jí)正置顯微鏡聯(lián)用
1.2 能與激光顯微鏡拉曼光譜儀聯(lián)用
2、系統(tǒng)聯(lián)機(jī)能力:
2.1 粒子捕獲操縱尺寸范圍:10nm-5微米
2.2 捕獲操縱粒子種類:
A)生物材料,諸如蛋白質(zhì)聚集體、蛋白質(zhì)晶體、抗體與微管等等;
B)納米材料,諸如量子點(diǎn)、碳納米管、高分子小珠、納米硅、納米二氧化鈦等。
3、激光器參數(shù):
波長(zhǎng): 1065nm,2納米線寬(可變)
激光功率:0--500mW 連續(xù)可調(diào)
光學(xué)隔離度:33-38 dB的隔離度,偏光纖耦合
光纖輸出接口: FC / APC SMPM,NA =0.12,6.6μmMFD
光源類型: 半導(dǎo)體光纖連接法布里 - 珀羅激光器 - TE模式耦合
波長(zhǎng)可調(diào)性:從中心波長(zhǎng)為+ /- 3nm
4、顯微鏡流動(dòng)池
4.1 *大壓力:20psci
4.2 流動(dòng)速度:80nl/min- 1000ml/hr
5.與顯微拉曼光譜儀連用附件
5.1 載物臺(tái)聯(lián)接件
5.2 OD6帶阻濾光片(1064nm)
顆粒表面分析
利用近場(chǎng)散射光分析納米顆粒表面包覆性能
背景介紹
納米顆粒的表面性能是決定其整體功能的一個(gè)重要因素,并對(duì)膠體及化學(xué)穩(wěn)定性、生物分布、生物學(xué)功能和生物毒性等方面有重要影響。盡管各種納米顆粒在近現(xiàn)代已經(jīng)得到了廣泛的研究和應(yīng)用,但如何在溶液中有效地測(cè)量顆粒表面作用力仍是一個(gè)挑戰(zhàn),而現(xiàn)有的商用設(shè)備或儀器并不能直觀而有效地達(dá)到此項(xiàng)分析目的。
納米光鑷系統(tǒng)(NanoTweezer)基于以波導(dǎo)為基礎(chǔ)的光學(xué)測(cè)量體系,通過監(jiān)測(cè)納米粒子與特定波導(dǎo)表面的相互作用來表征納米顆粒表面包覆涂層的機(jī)械性能。此方法與吸附色譜法( Adsorption Chromatography)通過吸附柱中吸附?的大小對(duì)物質(zhì)進(jìn)行化學(xué)分離有一定的相似性。不同的是,我們利用波導(dǎo)表面作用力的大小來對(duì)單個(gè)納米顆粒進(jìn)行測(cè)量。在此體系中,納米顆粒以流體的形式被輸送至波導(dǎo)附近,并被波導(dǎo)表面滲透出來的近場(chǎng)光所捕獲,從而增加了顆粒與波導(dǎo)表面的作用時(shí)間,足夠?qū)蝹€(gè)顆粒進(jìn)行上千次以上的測(cè)量。
此項(xiàng)基于波導(dǎo)的光學(xué)捕捉和可視化系統(tǒng)可理解為:
1)納米顆粒被光學(xué)梯度力“鎖”在波導(dǎo)表面。
2)由于散射力的作用,納米顆粒沿著波導(dǎo)表面移動(dòng)。
3)由于納米顆粒存在于消逝場(chǎng)中,其表面的散射光使其在暗場(chǎng)背景中成為一個(gè)亮斑。
4)顯微鏡的高速攝像功能記錄每個(gè)納米顆粒的亮度和位置。
5)在納米顆粒與波導(dǎo)相互作用的過程中,其位置和亮度被多次測(cè)量,得到上千組數(shù)據(jù)。
圖1. 納米顆粒會(huì)在表面斥力和光學(xué)捕捉力形成的平衡?高度附近做布朗運(yùn)動(dòng),即處于勢(shì)阱的底部。
勢(shì)阱
被捕捉在納米光鑷(NanoTweezer)波導(dǎo)表面的納米顆粒可被形容為處于一個(gè)勢(shì)阱當(dāng)中。該勢(shì)阱由表
面排斥力和光的捕捉力構(gòu)成。納米顆粒喜歡處于勢(shì)阱底部(波導(dǎo)表面上方一個(gè)特定的高度),并在此
位置周圍做布朗運(yùn)動(dòng),如圖1 所示。如果光的捕獲力不足,該粒子就會(huì)逃離勢(shì)阱。此勢(shì)阱可通過分析納米顆粒的位置(?高度)隨時(shí)間的變化計(jì)算得出,其形狀揭示了光學(xué)梯度力和表面作用力兩者的特性。
在此系統(tǒng)中,我們利用已知的波導(dǎo)表面消逝場(chǎng)的衰減指數(shù)來完成勢(shì)阱分析。當(dāng)納米顆粒在平衡位置周
圍振動(dòng),顯微鏡可利用其高速攝像功能對(duì)顆粒的位置和亮度進(jìn)行記錄。亮點(diǎn)表示粒子距離波導(dǎo)表面更
近(被捕捉在消逝場(chǎng)更深的位置),而暗點(diǎn)則表示粒子處于距離波導(dǎo)更遠(yuǎn)的位置。在2-4 秒的時(shí)間內(nèi),
系統(tǒng)可進(jìn)行數(shù)千次的測(cè)量,從而計(jì)算出平滑的勢(shì)阱曲線。隨后,在勢(shì)阱曲線中減去已知的光學(xué)梯度力的曲線,從而得到納米顆粒與波導(dǎo)表面作用力的曲線。每次測(cè)量會(huì)對(duì)幾百個(gè)顆粒進(jìn)行表面分析,選取其中10 個(gè)納米粒子的分析結(jié)果作圖,所得到的作用力曲線如圖2 所示。
測(cè)量模型
對(duì)波導(dǎo)表面捕獲的單個(gè)納米顆粒散射光強(qiáng)度進(jìn)行測(cè)量和分析可以得到粒子與波導(dǎo)表面的作用力信息,此信息與粒子本身的大小或光學(xué)性能無關(guān)。消逝場(chǎng)動(dòng)態(tài)光散射理論是本套系統(tǒng)的基礎(chǔ),該理論也被應(yīng)用于全內(nèi)反射顯微鏡中用來研究粒子-表面相互作用。
在此模型中,被捕獲粒子由于熱力學(xué)作用會(huì)在平衡高度附近振動(dòng),而此平衡位置是由該粒子與波導(dǎo)表面相互作用的吸引力與排斥力共同決定的。顯微鏡的高速攝像機(jī)(>500fps)可以記錄下納米粒子在每個(gè)位置的散射光強(qiáng)度,并把得到的數(shù)據(jù)做成直方圖(如圖3a 所示)。根據(jù)已知的波導(dǎo)表面消逝場(chǎng)指數(shù)衰減強(qiáng)度函數(shù),納米粒子離波導(dǎo)表面的距離可用如下公式計(jì)算得出:
其中h 代表粒子距離波導(dǎo)表面的瞬時(shí)距離,ho 代表平衡?高度(出現(xiàn)頻率*?高的?高度),I 代表粒子瞬時(shí)散射光強(qiáng)度,Io 代表平衡?高度對(duì)應(yīng)的粒子散射光強(qiáng)度,d 代表波導(dǎo)表面消逝場(chǎng)的衰減波長(zhǎng)(由波導(dǎo)和周圍介質(zhì)的材料參數(shù)計(jì)算得出)。根據(jù)玻爾茲曼統(tǒng)計(jì),某狀態(tài)下的勢(shì)能與其觀測(cè)到的占有率呈反相關(guān)。于是我們可以設(shè)定出現(xiàn)頻率*?高的?高度對(duì)應(yīng)勢(shì)能的*低值,并可利用如下公式由直方圖計(jì)算得出勢(shì)能曲線(如圖3b 所示):
[2]
其中V(h) 代表距離波導(dǎo)表面高度為h 處的勢(shì)能,kB 代表玻爾茲曼常數(shù),T 代表溫度,N[I(h)] 代表高度為h 處光強(qiáng)直方圖所對(duì)應(yīng)的頻率。消逝場(chǎng)中粒子的光能部分為 Eoptical=A*exp(-λh),其中A 為常數(shù),h 代表粒子距離波導(dǎo)表面的距離,λ 代表衰減速率。在勢(shì)能曲線中減去光能曲線就能得到粒子表面作用能曲線,如圖3c 所示。該表面能-高度曲線的形狀取決于納米粒子與波導(dǎo)表面存在的表面作用力的類別及其強(qiáng)度。更重要的是,由于我們?cè)趧?shì)能曲線中減去了光能的部分,所以剩下的表面能曲線與納
米粒子的大小及折射率引起的光學(xué)效應(yīng)無關(guān)。基于以上理論,我們可以對(duì)波導(dǎo)表面進(jìn)行修飾,從?而對(duì)特定的納米粒子-波導(dǎo)表面相互作用力進(jìn)行分析。
圖3. 勢(shì)能曲線可以從納米粒子的亮度直?方圖中計(jì)算得出。在勢(shì)能曲線中減去光能曲線的部分就能得到粒子-波導(dǎo)表面作用能曲線,該曲線與粒子的大小無關(guān)。
儀器規(guī)格
NanoTweezer應(yīng)用文獻(xiàn)
NanoTweezer technology has enabled researchers to make numerous advancements in nanoparticle systems, with resulting publications appearing in a wide range of journals including Nature, Nano Letters, Lab-on-a-Chip and others. ?Provided below is a partial list.
Nanoparticle Surface Measurement
-
Schein, P., Kang, P., O’Dell, D., Erickson, D., “Nanophotonic Force Microscopy: Characterizing Particle-Surface Interactions Using Near-field Photonics” Nano Letters 15(2), 1414-1420 (2015).
-
Schein, P., Ashcroft, C.K., O’Dell, D., Adam, I.S., DiPaolo, B., Sabharwal, M., Shi, Ce., Hart, R., Earhart, C., Erickson, D., "Near-field Light Scattering Techniques for Measuring Nanoparticle-Surface Interaction Forces" Under Review (2015)
Nanoparticle Raman Measurement
-
Kong, L., Lee, C., Earhart, C.M., Cordovez, B., Chan, J.W. “A nanotweezer system for evanescent wave excited surface enhanced Raman spectroscopy (SERS) of single nanoparticles” Optics Express 23(5), 6793-6802 (2015).
Nanoparticle Receptor-Ligand Binding
-
Kang, P., Schein, P., Serey, X., O’Dell, D., Erickson, D., “Nanophotonic detection of freely interacting molecules on a single influenza virus” Under Review (2015)
-
O’Dell, D., Serey, X., Kang, P., Erickson, D., “Localized Opto-Mechanical Control of Protein Adsorption onto Carbon Nanotubes” Scientific Reports 4, 6706 (2014).
-
Serey, X., Mandal, S., Chen, Y.-F., Erickson, D., “DNA Delivery and Transport in Thermal gradients near optofluidic resonators” Physical Review Letters 108, 048102 (2012).??
Nanomanipulation and Directed Assembly
-
O’Dell, D., Serey, X., Erickson, D., “Self-assembled photonic-plasmonic nanotweezers for directed self-assembly of hybrid nanostructures” Applied Physics Letters, 104, 043112 (2014).
-
Coffey, V. "The Tiniest Traps: Optical Manipulation Gets Smaller" Optics and Photonics News, 24(4), 24-31 (2013)
-
Kang, P., Serey, X., Chen, Y.-F., Erickson, D., “Angular Orientation of Nanorods using Nanophotonic Tweezers” Nano Letters 12, 6400-6407 (2012).?
-
Chen Y.-F., Serey, X., Sarkar, R., Chen, P., Erickson, D., “Controlled photonic manipulation of proteins and other nanomaterials”?Nano Letters 12 (3), 1633-1637 (2012).
-
Erickson, D., Serey, X., Chen, Y.-F., Mandal, S., “Review: Nanomanipulation using Near Field Photonics” Lab-on-a-Chip, 11, 995-1009 (2011)
-
Mandal, S., Serey, X., Erickson, D., “Nanomanipulation using Silicon Photonic Crystal Resonators” Nano Letters 10, 99-104 (2010).
-
Yang, A.H.J., Moore, S.D., Schmidt, B.S, Klug, M., Lipson, M., Erickson, D., “Optical Manipulation of Nanoparticles and Biomolecules in Sub-Wavelength Slot Waveguides”?Nature?457, 71-75 (2009).