在此邁克爾遜干涉儀模型中，鈉蒸氣燈用作光源。鈉具有兩個(gè)非常接近的發(fā)射波長，并且沒有靈敏的設(shè)備，因此無法區(qū)分。可以確定這些線（稱為D 1和D 2 Fraunhofer線）的測量，平均波長以及鈉的兩個(gè)發(fā)射線之間的差。本實(shí)驗(yàn)的目的是測量鈉D發(fā)射線的波長。
當(dāng)波同相增加時(shí)，邁克爾遜干涉儀的兩束光產(chǎn)生相長干涉，而當(dāng)它們異相時(shí)則產(chǎn)生相消波，從而產(chǎn)生圓形干涉條紋。由此我們可以計(jì)算出鈉源的波長。用鈉燈觀察到的干涉圖案包含兩組條紋，當(dāng)一組的亮帶疊加在另一組的暗帶上時(shí)，這些條紋消失。中的Na d線雙峰的波長剝離很容易地通過觀察兩組由波長（λ的雙峰產(chǎn)生條紋系統(tǒng)的連續(xù)一致和不一致確定1和λ 2與λ 1 >λ 2）。隨著D的增加，兩個(gè)系統(tǒng)逐漸分開，當(dāng)一個(gè)系統(tǒng)的環(huán)正好位于另一系統(tǒng)的環(huán)之間的一半時(shí)，就會(huì)出現(xiàn)*大不一致。在圖案的對(duì)比中，不一致位置*清楚地視為*小值。
波長分離 λ 1 - λ 2 =λ 2 / 2D
其中λ是鈉的平均波長，D是兩次連續(xù)不一致/重合時(shí)千分尺位置的變化。
激光的波長由下式計(jì)算：
λ=（2d / N）Δ
其中“ d”是通過“ N”個(gè)條紋時(shí)發(fā)生的位置變化，而Δ是千分尺的校準(zhǔn)常數(shù)
隨著板的旋轉(zhuǎn)，光線穿過更大長度的玻璃。隨著玻璃板旋轉(zhuǎn)，光束的路徑長度的變化將路徑長度的變化與通過空氣的激光束相關(guān)聯(lián)。
載玻片的折射率，
N =（2t-Nλ）（1-cosθ）/ 2t（1-cosθ）-Nλ
其中t是載玻片的厚度，N是計(jì)數(shù)的條紋數(shù)量，λ是使用的光的波長，θ是N個(gè)條紋的轉(zhuǎn)動(dòng)角度。
特征 使用鈉蒸氣燈和二*管激光器 使用CCD相機(jī) 電腦介面 反射鏡和分束器安裝在精密的運(yùn)動(dòng)學(xué)安裝座上，用于微調(diào)和對(duì)準(zhǔn)
相關(guān)話題 光的干涉 折光率 波長 D 1和D 2 Fraunhofer線